„Gravitációs szingularitás” változatai közötti eltérés
[ellenőrzött változat] | [ellenőrzött változat] |
Nincs szerkesztési összefoglaló Címkék: Mobilról szerkesztett Mobil web szerkesztés |
a mini hiba javítása |
||
8. sor: | 8. sor: | ||
Az [[általános relativitáselmélet]] gravitációs szingularitás kialakulását, egyben a [[téridő]] végtelen görbületét jósolja a [[fekete lyuk]]nak is nevezett, extrém nagy tömegű, extrém nagy gravitációjú égitestek közvetlen közelében. Egy nem forgó, töltés nélküli fekete lyukban a szingularitás egyetlen pontként értelmezhető, amit „pontszingularitásnak” neveznek. Forgó fekete lyukban ez a tartomány egy gyűrű, melyet „gyűrűszingularitásnak” neveznek. A forgó fekete lyukakat gyakran [[Kerr-féle fekete lyuk]]aknak nevezik. |
Az [[általános relativitáselmélet]] gravitációs szingularitás kialakulását, egyben a [[téridő]] végtelen görbületét jósolja a [[fekete lyuk]]nak is nevezett, extrém nagy tömegű, extrém nagy gravitációjú égitestek közvetlen közelében. Egy nem forgó, töltés nélküli fekete lyukban a szingularitás egyetlen pontként értelmezhető, amit „pontszingularitásnak” neveznek. Forgó fekete lyukban ez a tartomány egy gyűrű, melyet „gyűrűszingularitásnak” neveznek. A forgó fekete lyukakat gyakran [[Kerr-féle fekete lyuk]]aknak nevezik. |
||
Az [[1990-es évek]] elejéig általánosan elfogadott volt, hogy az általános relativitáselmélet minden szingularitást [[eseményhorizont]] mögé rejt, lehetetlenné téve az úgynevezett [[csupasz szingularitás]]okat. Erre úgy hivatkoztak, mint a „[[kozmikus cenzúra]]” elve. [[1991]]-ben viszont [[Stuart Shapiro|Shapiro]] és [[Saul Teukolsky|Teukolsky]] számítógépes szimulációval megmutatták, hogy egy forgó síkporkorongban létrejöhet csupasz szingularitás. Nem tudjuk biztosan, hogy az eredményeik nem csak a szimulációk kivitelezéséhez szükséges, |
Az [[1990-es évek]] elejéig általánosan elfogadott volt, hogy az általános relativitáselmélet minden szingularitást [[eseményhorizont]] mögé rejt, lehetetlenné téve az úgynevezett [[csupasz szingularitás]]okat. Erre úgy hivatkoztak, mint a „[[kozmikus cenzúra]]” elve. [[1991]]-ben viszont [[Stuart Shapiro|Shapiro]] és [[Saul Teukolsky|Teukolsky]] számítógépes szimulációval megmutatták, hogy egy forgó síkporkorongban létrejöhet csupasz szingularitás. Nem tudjuk biztosan, hogy az eredményeik nem csak a szimulációk kivitelezéséhez szükséges, bizonyos egyszerűsítő feltételezések következményei-e, sem azt, hogy pontosan hogyan nézhetnek ki ezek az objektumok, ha valóban léteznek. |
||
Az [[1961]]-ben közzétett [[Penrose–Hawking tétel]] szerint az általános relativitáselméletben az anyag mozgásegyenletének minden megoldásában létezik szingularitás. |
Az [[1961]]-ben közzétett [[Penrose–Hawking tétel]] szerint az általános relativitáselméletben az anyag mozgásegyenletének minden megoldásában létezik szingularitás. |
A lap 2018. augusztus 21., 13:28-kori változata
Gravitációs szingularitásról akkor beszélünk, amikor a gravitációs mezőt leíró modellben a koordináta-rendszertől függetlenül végtelen mennyiségek jelennek meg. Másképp megfogalmazva: ott lép fel gravitációs szingularitás, ahol a gravitáció egyenletének matematikai szingularitása van.
A szinguláris szó jelentése: egyedi, kivételes, különleges viselkedést vagy szabálytalanságot mutató. A szingularitás egy szinguláris hely.[1]
Az ősrobbanás kozmológiai modellje szerint a világegyetem a születése pillanatában egy gravitációs szingularitást tartalmazott. Az ősrobbanás szingularitásában az említett modell szerint a Világegyetem sűrűsége és a téridő görbülete paradox módon végtelen volt. Mivel azonban az ősrobbanás-elmélet jelenleg még nem tartalmaz kvantumos hatásokat, ezért előrejelzései csak az ősrobbanás pillanata utáni időpillanatban válnak érvényessé.
Az általános relativitáselmélet gravitációs szingularitás kialakulását, egyben a téridő végtelen görbületét jósolja a fekete lyuknak is nevezett, extrém nagy tömegű, extrém nagy gravitációjú égitestek közvetlen közelében. Egy nem forgó, töltés nélküli fekete lyukban a szingularitás egyetlen pontként értelmezhető, amit „pontszingularitásnak” neveznek. Forgó fekete lyukban ez a tartomány egy gyűrű, melyet „gyűrűszingularitásnak” neveznek. A forgó fekete lyukakat gyakran Kerr-féle fekete lyukaknak nevezik.
Az 1990-es évek elejéig általánosan elfogadott volt, hogy az általános relativitáselmélet minden szingularitást eseményhorizont mögé rejt, lehetetlenné téve az úgynevezett csupasz szingularitásokat. Erre úgy hivatkoztak, mint a „kozmikus cenzúra” elve. 1991-ben viszont Shapiro és Teukolsky számítógépes szimulációval megmutatták, hogy egy forgó síkporkorongban létrejöhet csupasz szingularitás. Nem tudjuk biztosan, hogy az eredményeik nem csak a szimulációk kivitelezéséhez szükséges, bizonyos egyszerűsítő feltételezések következményei-e, sem azt, hogy pontosan hogyan nézhetnek ki ezek az objektumok, ha valóban léteznek.
Az 1961-ben közzétett Penrose–Hawking tétel szerint az általános relativitáselméletben az anyag mozgásegyenletének minden megoldásában létezik szingularitás.
Sok fizikus szerint a gravitációs szingularitások „nem fizikaiak”, abban az értelemben, hogy ha a gravitációt és a kvantummechanikát sikeresen egyesítjük egy kvantumgravitációs elméletben, akkor az általános relativitáselmélet által jósolt szingularitásokban a "végtelenek" eltűnnek az elméleteinkből.
Források
- ↑ Idegen szavak és kifejezések szótára (7. kiadás, Akadémiai Kiadó, Budapest, 1984)
- Shapiro, S. L., and Teukolsky, S. A.: Formation of Naked Singularities: The Violation of Cosmic Censorship, Phys. Rev. Lett. 66, 994-997 (1991)