等温定圧集団

等温定圧集団（とうおんていあつしゅうだん、英: isothermal–isobaric ensemble）は、一定の温度 T および一定の圧力 P を維持する統計力学的集団（アンサンブル）である。粒子の数 N も一定に保たれるため、NPT アンサンブルとも呼ばれる。化学反応は通常一定の圧力条件下で行われるため、この集団は化学において重要な役割を果たしている。分配関数は、正準集団 Z(N, V, T) の分配関数の加重和（あるいはラプラス変換）として次のように書くことができる：

統計力学
熱力学 · 気体分子運動論
粒子統計 マクスウェル＝ボルツマン ボース＝アインシュタイン フェルミ＝ディラック パラ · エニオン · 組み紐 アンサンブル ミクロカノニカルアンサンブル カノニカルアンサンブル グランドカノニカルアンサンブル 等温定圧アンサンブル 等エンタルピー-定圧 熱力学 気体の法則 · カルノーサイクル デュロン＝プティの法則 模型 デバイ · アインシュタイン · イジング 熱力学ポテンシャル 内部エネルギー エンタルピー ヘルムホルツの自由エネルギー ギブズの自由エネルギー グランドポテンシャル 科学者 マクスウェル · ギブズ · ボルツマン · アインシュタイン · オンサーガー · ウィルソン · 久保亮五 · カダノフ · フィッシャー · 川崎恭治 · パリージ · エドワーズ · ローレンツ · 蔵本由紀 · ジャルジンスキー

$\Delta (N,P,T)=\int _{0}^{\infty }Z(N,V,T)\exp(-\beta PV)C\ dV.$

上式において、β = 1/k_BT は逆温度（k_B はボルツマン定数）、V は系の容積である。

正規化因子 C には複数の候補が存在する（例えば、C = N/V や C = βP ）。これらの選択肢により分配関数が無次元の量となる。熱力学的極限、すなわち粒子数が無限大の極限において差は消失する。

この集団の特性関数はギブスの自由エネルギーである：

$G(N,P,T)=-k_{B}T\ln \Delta (N,P,T).$

この熱力学ポテンシャルはヘルムホルツの自由エネルギー F（正準分配関数の対数）と結び付いている：

$G=F+PV.$

またプランク関数 Φ = −G/T とも次式で結ばれる：

$\Phi (N,P,\beta )=k_{B}\ln \Delta (N,P,1/k_{B}\beta ).$